در این قسمت ضریب انتقال حرارت جابجایی را برای جریان آرام سیالات معمولی از روی صفحه تخت با دمای ثابت مورد بررسی قرار می دهیم . دمای دیوار      و دمای سیال در خارج از لایه مرزی         است.

مطابق آنچه در قسمت قبل مورد بحث شد برای محاسبه h به توزیع دما در لایه مرزی حرارتی نیاز است. برای حل انتگرالی انرژی علاوه بر داشتن توزیع دما در لایه مرزی حرارتی به توزیع سرعت در لایه مرزی سرعتی نیز نیاز می باشد. در این حالت هم ، توزیع دما به صورت معادله ( 7-21 ) می باشد. یعنی :روابط فوق بر این اساس است که خواص سیال در تمام نقاط جریان ثابت باشد. خواص فیزیکی سیال در دمای متوسطی که به آن دمای فیلم                     گفته می شود به دست می آید.

روابط (7-34 ) و ( 7-37 ) را می توان در مورد سیالاتی که عدد پرانتل آنها در حدود 6/0 تا 50 باشد استفاده نمود. از آن روابط در مورد فلزات مایع که عدد پرانتیل خیلی کوچک دارند و همچنین سیالاتی که عدد پرانتیل خیلی بزرگ دارند ( مانند روغنهای سنگین و سلیکونها ) نمی توان استفاده نمود. در این موارد چرچیل و ازو برای سطوح با دمای ثابت برای جریان آرام رابطه زیر را برای تمام اعداد پرانتل به دست آوردند.همانطور که در فصل قبل گفتیم یکی از روشهای محاسبه ضریب انتقال حرارت جابجایی استفاده از تشابه میان انتقال حرارت ، جرم و مقدار حرکت است. معمولاً از این تشابه ( مانستگی ) بیشتر در جریانهای آشفته استفاده می شود. زیرا حل معادلات لایه مرزی برای جریان آشفته بسیار پیچیده است. تشابه مختلفی برای تعیین انتقال حرارت در لایه مرزی آشفته پیشنهاد شده که موفق بوده اند . یکی از آنان ، تشابه رینولدز – کلبرن است که رابطه میان ضریب اصطحکاک سیال با سطح و انتقال حرارت را نشان می دهد.

در اینجا با توجه به اینکه میدانهای دما و جریان به هم مرتبطند ، می خواهیم رابطه ای که میان ضریب اصطحکاک سیال و انتقال حرارت وجود دارد به دست اوریم.

تنش برشی در دیواره را می توان برحسب ضریب اصطحکاک (           ) به صورت زیر بیان کرد :